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其中缈n(i。)是导体表面&”的自由电荷密度:Q西“(F’)是介质表面舶”的束缚电荷密度:。
和m是导体和介质边界的序号。N、M分别是导体和介质边界的数Ej。杯量G“(i,,'和矢量
Ge(i.i‘)分别是电势和场格林函数
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6“妒,)一i三1
G妒)=去 (4)
只是从源点到场点的矢量距离.R=,一,
运用矩量方法.求解联立积分方程,可以解出传输线的各参量。在共面波导的情况下,
N=3.M=I。计算出当介质片具有一定的厚度h,保持共面线中心导带D及缝宽s不变时,
其特性阻抗z0随接地导体带宽度w的变化.见图2。当其它参量不变时.随着w的增大.
z0呈减小趋势。因而在实际设计时.需同时考虑D、S、w的变化以保证z(1为5IJ欧姆。图
3中显示了共面_i碇导的两个端面的不同尺寸。
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圈2m衡探头的麸面线结构调整 b 计算的特性m抗
(BB端)通过压焊金球.形成触点.与待测片芯相连。共面波导的形式以及BB端各金属
条带之何的距离均取秧子待测片芯电路.
确定共面波导端面B的尺寸与同轴线截面的尺寸的主要原则是(I)几何尺寸的连续性.
(2)工艺准许的尺度(见图3)。(3)共面波导的截面尺寸沿传输方向线性变化。为保证连
接强度.共面波导的接地平面宽度不能过小,因而在与同轴线连接时,将出现同轴线接地外
导体到共面波导接地面的不连续性.这造成电流分稚的不连续.成为主要的反射米源。
2、同轴线到共面线的过渡(图d)
过渡需要考虑两个主要园豢。一个是上述的连接强度问题.茹’个是电流的连续性问
题。与同轴线不同.共面波导接地面上的电流可:是均匀分布的.大部分电流集中存接地面
靠近导带的一边。由于连接强度的考虑,共面波导的接地面尺_J远大于同轴线的外导{奉。
为了保证电流的连续性,共面波导接地面必须与同轴线接地面墩人面积地连接在一起.因
此搿加大同轴线的接地面尺寸。这样.在连接端面存在寄生电抗。为了抵消寄生参量.同
轴线除导体以外的介质部分必须与共面波导保持一定间距。
二。研制结果
我们研制的介质基片共面波导探头实验室原型的主要结果如F
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图3 共面波导俯视图及设计尺寸
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