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第48讲非点电荷电场强度的叠加及计算的五种方法
1.(安徽)如图所示,xOy平面是无穷大导体的表面,该导体充满z<0的空间,z>0的空间为真空。将电荷为+q的点电荷置于z轴上z=h处,则在xOy平面上会产生感应电荷。空间任意一点处的电场皆是由点电荷q和导体表面上的感应电荷共同激发的。已知静电平衡时导体内部场强处处为零,则在z轴上z=h3处的场强大小为(
A.k4qh2 B.k45q16h2 C.k32q
1.(新课标Ⅰ)如图,一半径为R的圆盘上均匀分布着电荷量为Q的电荷,在垂直于圆盘且过圆心c的轴线上有a、b、d三个点,a和b、b和c、c和d间的距离均为R,在a点处有一电荷量为q(q>0)的固定点电荷。已知b点处的场强为零,则d点处场强的大小为(k为静电力常量)()
A.k3qR2 B.k10q9R2
一.知识回顾
1.电场强度的叠加
如果场源是多个点电荷,则电场中某点的电场强度等于各个点电荷单独在该点产生的电场强度的矢量和,遵从平行四边形定则。
如果场源是一个带电的面、线、体,则可根据微积分求矢量和。但在高中阶段,在不能熟练运用微积分的情况下,还有以下五种方法。
2.方法概述
求电场强度有三个公式:E=eq\f(F,q)、E=keq\f(Q,r2)、E=eq\f(U,d),在一般情况下可由上述公式计算电场强度,但在求解带电圆环、带电平面等一些特殊带电体产生的电场强度时,上述公式无法直接应用。这时,如果转换
思维角度,灵活运用补偿法、微元法、对称法、等效法、极限法等巧妙方法,可以化难为易。
二.例题精析
方法一:填补法
将有缺口的带电圆环(或半球面、有空腔的球等)补全为圆环(或球面、球体等)分析,再减去补偿的部分产生的影响。当所给带电体不是一个完整的规则物体时,将该带电体割去或增加一部分,组成一个规则的整体,从而求出规则物体的电场强度,再通过电场强度的叠加求出待求不规则物体的电场强度。应用此法的关键是“割”“补”后的带电体应当是我们熟悉的某一物理模型。
例1.已知均匀带电球体在球的外部产生的电场与一个位于球心的、电荷量相等的点电荷产生的电场相同。如图所示,半径为R的球体上均匀分布着电荷量为Q的电荷,在过球心O的直线上有A、B两个点,O和B、B和A间的距离均为R,现以OB为直径在球内挖一球形空腔,若静电力常量为k,球的体积公式为V=43π
A.97 B.95 C.87
方法二:对称法
利用空间上对称分布的电荷形成的电场具有对称性的特点,使复杂电场的叠加计算问题大为简化。形状规则的带电体形成的电场具有对称性,位置对称的两点处的电场强度大小相等。如果能够求出其中一点处的电场强度,根据对称性特点,另一点处的电场强度即可求出。
例如:如图所示,均匀带电的eq\f(3,4)球壳在O点产生的场强,等效为弧BC产生的场强,弧BC产生的场强方向,又等效为弧的中点M在O点产生的场强方向.
例2.如图,在点电荷﹣q的电场中,放着一块带有一定电量、电荷均匀分布的绝缘矩形薄板,MN为其对称轴,O点为几何中心.点电荷﹣q与a、O、b之间的距离分别为d、2d、3d.已知图中a点的电场强度为零,则带电薄板在图中b点处产生的电场强度的大小和方向分别为()
A.kqd2,水平向右 B.kqd2,水平向左 C.kqd2
方法三:微元法
将带电体分成许多电荷元,每个电荷元可看成点电荷,先根据库仑定律求出每个电荷元的场强;再结合对称性和场强叠加原理求出合场强。求解均匀带电圆环、带电平面、带电直杆等在某点产生的场强问题,可应用微元法。微元法是从部分到整体的思维方法,把带电体看成由无数个点构成。然后根据对称性,利用平行四边形定则进行电场强度叠加。利用微元法可以将一些复杂的物理模型、过程转化为我们熟悉的物理模型、过程,以解决常规方法不能解决的问题。
例3.如图,水平面上有一均匀带电圆环,带电量为+Q,其圆心为O点。有一带电量+q,质量为m的小球恰能静止在O点正上方的P点。OP间距为L,P与圆环上任一点的连线与PO间的夹角为θ.P点场强大小为()
A.kQL2 B.kQcosθL2 C
方法四:等效法
在保证效果相同的条件下,将复杂的电场情景变换为简单的或熟悉的电场情景。等效法的实质是在效果相同的情况下,利用与问题中相似或效果相同的知识进行知识迁移的解题方法,往往是用较简单的因素代替较复杂的因素。
(多选)例4.(2022?临沂三模)一无限大接地导体板MN前面放有一点电荷+Q,它们在周围产生的电场可看作是在没有导体板MN存在的情况下,由点电荷+Q与其像电荷﹣Q共同激发产生的.像电荷﹣Q的位置就是把导体板当作平面镜时,电荷+Q在此镜中的像点位置.如图所示,已知+Q所在位置P点到金属板MN的距离为L,c为OP的中点,abcd是边长为L的正方形,其中bc
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