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有机半导体中的磁场效应 随着有机电子的快速发展，对有机功能器官的研究越来越深入。与无机级辐射玻璃相比，有机玻璃具有广阔的交叉、振动器的结构、主要演员的灯丝激励和堆积层厚的特点。这些独特的优点使有机半夏成为准备大规模和便宜的电子材料的首选。目前，有机正光太阳能电池（osc）是开发速度最快的有机半导器之一。其中，尽管坚果暂时达到了实用化水平，但有机电致发光显示技术也可以成为下一代最具竞争力的平面显示技术之一。此外，osc的研究也取得了很大进展。重叠层结构的osc能量转换效率为6.8%。由于有机半夏主要由碳、氢、氮等轻元素组成，其主导自吸光功能较弱，这意味着有机半导体中的电子的自发聚焦时间长，并且相干周期较大。对于这些特点，有机半导体装置的反击效应和激励效应也引起了人们的注意。2004年，kallingovi等人在传统的有机半导体材料中发现了具有创新特征的装置的叶片拔丝。例如，当sele和其他人在不含磁性功能的情况下使用i-iii共轭有机秤时，他们发现10%的初始自激励流在室温下的激励下是有效的。这些研究结果表明，人们对有机正如统的正如所期待的那样，在kal-10周之间的基于相同结构的旧race文献中发现了装置的叶片输出的效率和注入电流。wolgenlant研究还发现，向莫氏合金附近界面的小磁场中添加了100m吨环保装置，可以有效地调整基于该装置的最小三相萃取层（例如，在激子复合区域附近的界面中插入了隧道或将其用作照明层的过程。例如，在mel中，将一个低于磁性结构的第三方极性压缩器的注入电流（b-mel-13）。在这种情况下，将这种电流的磁强效应（例如，在激子复合区域附近的界面中插入了隧道或将其用作照明层的过程，这意味着将有机废物的磁强效应（m）。这不是界面效应，而是具有体相效应。由于有机半夏中所需的磁性磁强效应较小，。 1 传统有机照明矩阵中的磁体效应 1.1 单三重态激子-极化子相互作用的作用机制 普遍认为OLED中的电流和发光与器件中载流子迁移率和浓度密切相关,且多数载流子影响器件的电流,而少数载流子影响器件的发光.当电子和空穴分别从阴极和阳极注入器件后,在电场的作用下二者相互靠近,并形成两种激发态:电子-空穴对(也称为极化子对)和激子.考虑电子的自旋组态,这两种激发态包括有单重态(S=0)和三重态(S=1)两种组态.由于极化子对和激子中的电子与空穴间的距离以及它们之间的结合能不同,使得激子和极化子对具有不同的性质,如激发态分离效率、与载流子等之间的作用强度等都有明显的差别.这些差别即使在同一种激发态中的不同自旋组态间也存在,如单重态极化子对较三重态极化子对的离子特性更强,能够更容易分离成自由载流子.这些不同激发态和不同自旋组态间的差别与有机半导体中的磁场效应密切相关. 由于极化子对中电子和空穴的距离较远,交换能较小,使得单重态极化子对和三重态极化子对的能级简并.核自旋和电子自旋间的超精细相互作用使单重态和三重态极化子对间通过系间窜越(intersystem crossing,ISC)相互转化.这种相互转化的方向取决于单重态极化子对和三重态极化子对分别演化生成激子的相对速率,而且认为在有机半导体中ISC的速率要远远快于极化子对演化生成激子的速率.在外加磁场作用下,三重态极化子对将发生塞曼分裂,分裂成3PP+,3PP-和3PP0三个亚能级.这种分裂将使单重态极化子对1PP0与3PP+和3PP–间的简并解除.超精细相互作用导致的ISC只能在1PP0与3PP0间进行,系间转化减弱,从而可以改变器件内部单重态和三重态之间的相对产率.极化子对通过电荷转移过程演化生成激子.由于要求自旋角动量守恒,一般来说,单(三)重态极化子对将演化生成单(三)重态激子.激子间也存在一定的系间窜越.但是由于激子中电子和空穴的距离较近,交换作用强,从而导致单重态激子和三重态激子间的能级间隔较大.即使外加较大的磁场也不能使单重态激子和三重态激子的能级发生交叠,因此单重态激子通过超精细耦合作用转化成三重态激子的过程将非常困难.可以认为在实验室的一般磁场大小下,激子间的系间窜越与磁场无关(如图1所示). 在荧光发光二极管中,电致发光主要来自单重态激子的辐射退激过程.因此电致发光的磁场效应与器件内部单重态激子的浓度有关.虽然三重态激子在荧光二极管中的辐射退激是自旋禁阻的,但是由于其较长的激子寿命,因而它可以与器件中的自由载流子、激子以及电极间发生相互作用从而影响器件内部的自由载流子和单重态激发态的浓度.磁场通过调控三重态激子的这些相互作用可以影响器件的电流和电致发光强度,从而产生较明显的磁场效应. 1.2 磁场增加了单重态激子的数目 有机发光二极管中的电致发光强度在外加磁场作用下会发生改变,这一现象称之为磁电致发光(MEL)2003年,Kalinowski等人在基