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量子力学复习提纲 精品文档 精品文档 收集于网络，如有侵权请联系管理员删除 收集于网络，如有侵权请联系管理员删除 精品文档 收集于网络，如有侵权请联系管理员删除 2008级材料物理专业《量子力学》复习提纲 要点之一 1. 20世纪初，经典理论在解释黑体辐射、光电效应和原子光谱的线状结构等实验结果时遇到了严重的困难。 爱因斯坦在普朗克“ 能量子 ”假设的启发下，提出了“光量子”的概念，认为光是由一颗颗具有一定能量的粒子组成的粒子流。 2. 描述光的粒子性的能量E和动量与描述其波动性的频率?（或角频率?）和波矢由 Planck- Einstein方程联系起来，即： ； 。 3. 德布罗意提出，一切物质粒子（原子、电子、质子等）都具有粒子、波动二重性，在一定条件下，表现出粒子性，在另一些条件下体现出波动性。 4. 描述微观粒子（如原子、电子、质子等）粒子性的物理量为能量E和动量，描述其波动性的物理量为频率?（或角频率?）和波长?， 它们间的关系可用德布罗意关系式表示，即： ； 。 5. 微观粒子因具有波粒二象性，其运动状态不能用坐标、速度、加速度等物理量来描述，而是用波函数来描述。描述自由粒子的波是具有确定能量和动量的平面波，即：。 6. 波函数在空间某点的强度，即波函数模的平方，与在该点找到粒子的几率成正比例，即描写粒子的波可认为是几率波，反映了微观粒子运动的统计规律。 7. 波函数在全空间每一点应满足单值、有限、连续三个条件，该条件称为波函数的标准条件。 8. 通常将在无穷远处为零的波函数所描写的状态称为束缚态，属于不同能级的束缚定态波函数彼此正交，可表示为。 9. 设的对易关系为，且，则的测不准关系式为：；如果不等于零，则的均方偏差不会同时为零，它们的乘积要大于一正数，这意味着和不能同时测定。 10. 当体系处于定态时，则体系有：1）能量有确定值；2）粒子在空间几率密度与时间无关；3）几率流密度与时间无关。 11. 粒子在一维无限深势阱中的定态解可表示为： ，当n为奇数时，波函数具有偶宇称，当n为偶数时，波函数具有奇宇称。 12. 在点电荷的库仑场中运动的电子，其处于束缚态的波函数可表示成：，其中，主量子数n=1，2，3，…，角量子数l=0，1，2，….，n-1，磁量子数m=0，?1，?2，….，?l。是算符、和共同本征函数，当电子处于该波函数描述的状态时，力学量、和可以同时测得， 体系， L2=，Lz=。 13. 角动量算符和对易，即，因此它们有共同的本征函数完备系。在 描述的状态中，力学量和可以同时测得，L2=，Lz=，此时总磁矩（沿z轴方向）Mz=。 14. 电子在点电荷的库仑场中运动，其处于束缚态的第n个能级 En 只与n有关，而与l、m无关，是 n2 度简并的；若n = 2 时，对应E2的波函数有 、、和。而在非点电荷的库仑场中运动的电子，如 Li，Na，K 等碱金属原子中最外层价电子是在由核和内壳层电子所产生的有心力场中运动，这个场不再是点电荷的库仑场，因此价电子的能级由主量子数n和角量子数l决定，仅对m简并。 15. 两个算符与有共同本征函数系的充要条件是这两个算符彼此对易；在两个力学量算符的共同本征函数所描写的状态中，这两个算符所表示的力学量同时有确定值。 16. 选定一个特定Q表象，就相当于在Hilbert空间中选定一个特定的坐标系，力学量算符的正交归一完备函数系{}构成Hilbert空间中的一组正交归一完备基底。任意态矢量在Q表象中的表示是一列矩阵，矩阵元是态矢量在算符的本征矢上的投影，即：。 17. 选定力学量Q表象，算符的正交归一的本征函数完备系记为，一力学量算符在Q表象中是一个矩阵F=（Fmn），其矩阵元为：；该矩阵为厄米矩阵，对角矩阵元为实数。一力学量算符在自身表象中的矩阵是一个对角矩阵，对角元就是算符的本征值。 18. 在坐标表象中，，；而在动量表象中，， px 。 19. 若力学量算符不显含时间t，且与哈米顿算符对易，力学量的平均值不随时间而变化，则称为运动积分，或在运动中守恒。 20. 动量算符、、 彼此对易，它们有共同的本征函数完备系：；在该本征函数描述的状态中，、、同时具有确定的值。 要点之二 1. 态叠加原理：若?1，?2，??? , ?n 是粒子的可能状态，则粒子也可处在它们的线性迭加态?=c1?1+c2?2+….+ cn?n；当体系处于? 态时，发现体系处于?k态的几率是（k=1，2，3，?????），并且。 2. 隧道效应：粒子能够穿透比它动能更高的势垒的现象称为隧道效应。它是粒子具有波动性的生动表现。只有当粒子的质量和势垒宽度比较小时，这种效应才显著。 3. 厄密算符：若算符满足 ，则算符称为厄密算符，其性质是厄密算符的本征值必为实数，因此量子力学的力学量算符都