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量子力学基础 原子结构 分子结构、分子轨道理论 群论在化学中的应用 配位场理论 量子化学计算方法 理论化学、计算化学、分子模拟 参考书目: 唐敖庆,量子化学. 北京:科学出版社,1982 封继康,基础量子化学原理. 北京:高等教育出版社,1987. 徐光宪,量子化学-基本原理和从头计算[M]. 北京:科学出版社,2001. 曹阳,量子化学引论. 北京:人民教育出版社,1980 刘婧疆,基础量子化学与应用.北京:高等教育出版社,2004 林梦海,量子化学简明教程. 北京:化学工业出版社,2005 陈年陔,量子化学理论基础. 哈尔滨:哈尔滨工业大学出版社,2002 量子化学发展概述 量子化学是用量子力学的基本原理,通过求解“波动方程”,得到原子及分子中电子运动、核运动的以及它们相互作用的微观图像,预测分子的稳定性和反应活性的一门学科。研究领域包括原子和分子的电子结构、化学键性质、分子间相互作用力、化学反应、各种光谱以及无机和有机化合物、生物大分子和各种功能材料的结构与性能关系。 量子化学是在量子力学建立后不久(1925~1926)开始发展起来的。量子化学自从1927年Heitler和London研究氢分子的结构以来,目前已发展成为一门独立的,同时也与化学各分支学科以及物理、计算数学等互相渗透的学科,在如材料、能源、环境、生物、化工生产以及激光技术等多个领域中得到广泛应用。 连续光谱 电磁波连续光谱 氢原子光谱(原子发射光谱)真空管中含少量H2(g),高压放电,发出紫外光和可见光 → 三棱镜 → 不连续的线状光谱 1.1.5 德布罗意波 波-粒二象性 1.1.6 测不准原理(不确定原理) 单缝衍射 1.1.7 量子力学是描述微观物体运动规律的科学,与经典力学有许多显著区别: (1)在经典力学中,宏观物体可以同时有确定的坐标和动量,系统地状态可用坐标和动量描述。在量子力学中,微观粒子具有波动性和不确定性,其坐标和动量不能同时精确测定,因而不能用坐标和动量描述状态,只能用波函数描述系统状态。 (2)在经典力学中,质点服从牛顿力学定律,有确定的运动轨迹加以分辨。在量子力学中,系统不服从牛顿定律,而服从薛定谔方程和统计规律,没有确定的运动轨迹而无法分辨。只有用波函数确定概率分布来描述。因此,原子中的电子并没有玻尔式的轨道,只有各种电子云的分布。 §1-2 量子力学的基本假定 微观体系的状态可用一个状态函数或波函数Ψ(q, t)描述,Ψ(q, t)决定了体系的全部可测物理量. 为使状态波函数有明确的物理意义,数学上要求波函数满足单值性、连续性、平方可积性三个条件。 连续性:波函数必须是连续函数,否则无法得到二阶微商。 归一性:Ψ*Ψ的物理意义为粒子在空间出现的概率密度,则|Ψ|2在全部空间积分描述了粒子在整个空间出现的概率,它等于各部分概率的总和。因此波函数必须满足归一化条件。 假设2 关于力学量和线性厄米算符关系的假定 在经典力学中,宏观物体的运动状态可以用动量和坐标描述。动量和坐标同时拥有确定值,其他的力学量都可以表达为动量和坐标的函数。对于微观粒子,动量和坐标不能同时拥有确定值,因此量子力学必须摒弃经典力学传统做法,采用波函数来描述微观系统运动状态,通过对波函数进行某种运算来求得微观系统力学量。表示这种运算过程的符号称算符。在量子力学中,波函数是描述微观系统运动状态的数学形式,算符是表达力学量的数学工具。 1. 算符的相等 2.算符的相加 3.算符的相乘 例:若 4. 线性算符 u为一函数, 对于微观体系的每个可观测力学量都可以用一个算符来表示。为保证算符所表示物理量有确定数值,算符必须是线性,厄米(Hermite)算符。 若线性算符 厄密算符属于不同本征值的本征函数相互正交 设um,un…是算符A分别属于本征值λm, λn的本征函数 由于可观测力学量(能量,动量,时间,角动量,坐标)都取实数,而且微观体系的状态函数满足态叠加原理,因此表征这些力学量的算符应该是线性厄密算符。 推论:若力学量可同时确定,则代表力学量的算符可对易。 对于处于状态Ψ的微观体系力学量F进行测量时,可能出现两种情况 2. 由于波粒二象性和测不准原理的制约,各力学量不可能全部具有确定值。当对量子体系的某一力学量进行测量时,若每次测量得不到同一确定值λ(不符合本征方程),则认为此微观体系没有处于该力学量的本征态(非本征态),那么只能求得多次测量的统计平均值,平均值计算公式为: 假设3 薛定谔(Schr?dinger)方程 微观粒子的基本特征是物理量的变化是量子化的,具有波粒二象性,其粒子服从测
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